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2023 05-15: 泡沫鋁子彈撞擊下多孔金屬夾芯板的塑性動力響應(yīng)研究三十二

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泡沫鋁子彈撞擊下多孔金屬夾芯板的塑性動力響應(yīng)研究三十二與實(shí)驗(yàn)結(jié)果的比較泡沫子彈撞擊下泡沫金屬夾芯板的塑性動力響應(yīng)的實(shí)驗(yàn)中，試件的幾何與材料參數(shù)如下，方板邊長為

2023 04-04: 泡沫鋁子彈撞擊下多孔金屬夾芯板的塑性動力響應(yīng)研究三十一

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泡沫鋁子彈撞擊下多孔金屬夾芯板的塑性動力響應(yīng)研究三十一當(dāng) Ψ (t)=0時，夾芯板的中心點(diǎn)處達(dá)到最大撓度。 3-58式兩邊分別求導(dǎo)，得到： Ψ (t)=- [√(12N 0 /mL 3 )]· [ w 1 +w 2 + ( M 0U +M 0C

2023 04-04: 泡沫鋁子彈撞擊下多孔金屬夾芯板的塑性動力響應(yīng)研究三十

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泡沫鋁子彈撞擊下多孔金屬夾芯板的塑性動力響應(yīng)研究三十第三相的運(yùn)動情況與 R/L＜1/ √ 2時類似，在板的中心點(diǎn)存在靜態(tài)塑性鉸，在固支邊在靜態(tài)塑性鉸線，如圖3-9所示。其運(yùn)動方程

2023 04-04: 泡沫鋁子彈撞擊下多孔金屬夾芯板的塑性動力響應(yīng)研究二十九

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泡沫鋁子彈撞擊下多孔金屬夾芯板的塑性動力響應(yīng)研究二十九板在第二相的運(yùn)動過程中，中心區(qū)域繼續(xù)以速度 v 1 向下運(yùn)動，而其余部分則繞固支邊轉(zhuǎn)動。依據(jù)動量矩定理，某一時刻

2023 04-04: 泡沫鋁子彈撞擊下多孔金屬夾芯板的塑性動力響應(yīng)研究二十八

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泡沫鋁子彈撞擊下多孔金屬夾芯板的塑性動力響應(yīng)研究二十八當(dāng) R/L＞1/√2時，絞線CD到達(dá)固支邊時絞線EF還未到達(dá)中心點(diǎn)，因此，板的響應(yīng)過程不同，如圖3-7所示，第一相結(jié)束時ζ 1 =L

2023 04-04: 泡沫鋁子彈撞擊下多孔金屬夾芯板的塑性動力響應(yīng)研究二十七

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泡沫鋁子彈撞擊下多孔金屬夾芯板的塑性動力響應(yīng)研究二十七下面求解式 (3-43), 令 ( 12N 0 /mL 3 ) (T-T 2 ) = θ ,且 t an θ=K, 則： w( T ) = [ w 1 +w 2 +( M 0U +M 0C ) /N 0 ] ·cos θ ·[ √ ( 12N 0 /mL 3 ) ]3

2023 04-04: 泡沫鋁子彈撞擊下多孔金屬夾芯板的塑性動力響應(yīng)研究二十六

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泡沫鋁子彈撞擊下多孔金屬夾芯板的塑性動力響應(yīng)研究二十六當(dāng)夾芯板停止運(yùn)動時，其中心點(diǎn)達(dá)到最大撓度，此時 Ψ (t) =0。式(3- 41 )對時間 t 求一次導(dǎo)數(shù)，得： Ψ (t)=-[√(12N 0 /mL 3 )]

2023 03-13: 泡沫鋁子彈撞擊下多孔金屬夾芯板的塑性動力響應(yīng)研究二十五

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泡沫鋁子彈撞擊下多孔金屬夾芯板的塑性動力響應(yīng)研究二十五求解方程組 3-39可得： A 1 =[W 1 +W 2 +( M 0U +M 0C )/ N 0 ] ·cos[ √( 12N 0 /mL 3 )]T 2 -( mL 3 /12N 0 )( 3R 2 v 1 /L 2 ) ·sin[ √( 12N 0 /mL 3 )]T

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